Магнетосопротивление

и .

Деля одно на другое, получаем соотношение выражающее собой так называемое второе правило четных эффектов. Аналогичное правило имеет место и для магнитострикции. Оно находится в хорошем согласии с измерениями величин гальваномагнитного эффекта в никеле, обладающим отрицательной магнитострикцией. В других ферромагнитных материалах это соотношение часто не выполняетсяиз-за наличия больших объемных эффектов. (23)

,

На рис. 18 приведены данные по Бозорту (пунктиром) для обычных сплавов. А сплошная кривая проведена по расчетам упрощенной теории четных эффектов.

Далее, к сожалению, в литературе не указывается температура и поле, при которых проводились исследования, что ухудшает их ценность.

На рис. 19 приведены экспериментальные данные японского физика Ширакава для полного изменения удельного электрического сопротивления железо-никелевых сплавов при различных температурах и в магнитном поле 1500 эрстед.

К сожалению, не известна форма исследуемых образцов и следовательно размагничивающий фактор, поэтому нельзя с уверенностью сказать, что при поперечном намагничивании были достигнуты поля насыщения.

При обычно используемых полях э и при комнатных температурах магнетосопротивление для большинства металлов весьма мало. Например, в случае меди. при э. Исключением является висмут, у которого ≈2 при э. В полупроводниках этот эффект значительно больший, чем в металлах (кроме висмута): ≈, а, например, в германии при T ≈ 100° К и ≈ 3.

Рис. 18