Гальваномагнитный эффект в области вращения и смещения

Пусть ферромагнитный металл помещен в магнитное поле, меньшее, чем поле насыщения (H

<

Hs

). Величины возникающих при этом изменений электросопротивления и термоэлектродвижущей силы можно было бы определить, если бы была известна функция распределения Is

областей, соответствующая намагниченности I

<

I

0

, создаваемой полем Н.

jpg">

Рис. 8. Зависимость термомагнитного эффекта никеля от квадрата намагниченности

На рис. 8 и 9 приведены результаты измерений термомагнитного эффекта в поликристаллическом никеле по работе Волкова (33) и гальваномагнитного эффекта для железа по работе Феденева (34). На рис. 8 по оси ординат отложены величины изменений термоэлектродвижущей силы в магнитном поле, отнесенные к градиенту температуры в исследуемом образце, а на рис. 9 — относительное изменение электросопротивления образца при включении поля. Из этих данных видно, что в согласии с теоретическими выводами в слабых полях оба эффекта линейно зависят от I

2

некотором поле, которому соответствует при намагничивании смена процесса смещения процессом вращения, имеет место резкий излом прямой.

Этот излом наблюдается только у хорошо отожженных материалов; в случае наличия в металле неоднородных напряжений область, в которой происходит смена смещения вращением, «размазывается» на более широкий интервал полей, и резкого излома не наблюдается.

Рис. 9. Зависимость гальваномагнитного эффекта железа от квадрата намагниченности

Из рис. 8 и 9 видно, что в области смещения гальвано- и термомагнитные Эффекты растут менее интенсивно, чем в области вращения. Для объяснения этого факта нужно принять во внимание следующее. В слабых полях рост намагниченности происходит за счет (смещение границ между областями с антипараллельными векторами Is

) и изменения направлений областей на угол, меньший, чем 180° (смещение границ между областями, моменты которых находятся под углом, отличным от 180°). Первый процесс в силу «четности» гальвано- и термомагнитных эффектов не дает изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы, и, следовательно, последние в основном изменяются здесь за счет второго процесса. В зависимости от того, какую долю в намагничивании ферромагнетика составляют ориентации Is

областей на 180° и на угол, меньший, чем 180°, мы можем получить малые или большие величины изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы на участках кривых, где происходит смещение (до точки излома кривых, приведенных на рис. 8 и 9). Эти участки на кривых гальвано- и термомагнитных эффектов можно искусственно совсем «уничтожить», если создать в ферромагнетике механические деформации, затрудняющие или вовсе исключающие процесс смещения. Такие условия можно обеспечить в поликристаллическом никеле, если его сильно растянуть внешними нагрузками.